Material B(Chap2)

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Unformatted text preview: 材料工程基础 材料工程基础 吉林大学 材料科学与工程学院 李芳菲 第二章 流体力学在窑炉中的应用 第二章 第一节 不可压缩气体的流动 第一节 第二节 可压缩气体的流动 第二节 第三节 流体输送设备 第三节 第一节 不可压缩气体的流动 第一节 在硅酸盐窑炉系统内,气体大多属于不可 压缩气体。气体在窑炉内的水平流动、垂直流 动,均属于不可压缩气体的流动。 p1 + ρ gz1 + ρ 2 u = p2 + ρ gz2 + 2 1 ρ 2 u2 2 第一节 不可压缩气体的流动 第一节 1. 窑炉系统内气体的水平流动 窑炉系统内气体的水平流动 重力作用下,水从容器底部的 小孔流出,水面到孔的距离h=30 cm,孔径d = 10 mm,求此时小孔 10 h 的流量? p1 + ρu12/2 = p2 + ρu22/2 u22 = 2gh u 2 1 1. 窑炉系统内气体的水平流动 窑炉系统内气体的水平流动 1.1 缩流现象 1.1 缩流现象 仔细观察孔口可以发现, 水的流动由于受到孔口壁面的 影响,在喷出时,水流从四周 向中心汇集,从而导致流动断 面的面积变小,这种现象被称 为缩流。 1. 窑炉系统内气体的水平流动 1. 窑炉系统内气体的水平流动 1.1 缩流现象 1.1 缩流现象 窑炉系统内的气体也有类似的现象。当气体由一个 较大空间突然经过一个较小孔口向外逸出时,气流发生 收缩,在流出面的某一截面处形成一个最小的截面积, 产生缩流现象。 缩流系数: Ⅰ S Amin ε= A Ⅱ Ⅱ Ⅰ 1.2 气体通过小孔的水平流动 气体通过小孔的水平流动 气体通过小孔的流出 气体通过小孔的流出 ρ u12 ρ u2 2 u2 2 = g ρ z2 + p2 + + ζρ g ρ z1 + p1 + 2 2 2 2( p1 − A a ) → u 1 0 2( p1 − pa ) p 2( p1 − pa ) A1 2 1≈ i u2 = = =ϕ 1+ ζ ρ (1 + ζ ) ρ ρ Q = Amin u2 = ε Au2 = ε Aϕ Q = μA 2( p1 − pa ) ρ 2( p1 − pa ) μ = εϕ = ε ρ 1 1+ ζ ϕ= 1 1+ ζ 1. 窑炉系统内气体的水平流动 窑炉系统内气体的水平流动 厚墙或管嘴 厚墙或管嘴 δ ≥ 3.5d e 1. 窑炉系统内气体的水平流动 窑炉系统内气体的水平流动 1.2 气体通过小孔的流出和吸入 气体通过小孔的流出和吸入 孔口流出(式1-148) 孔口流出(式 Q = μA 2( p f − pa ) ρf = μA 2 gH ( ρ a − ρ f ) ρf 孔口吸入(式1-149) 孔口吸入(式 Q = μA 2( pa − p f ) ρa = μA 2 gH ( ρ f − ρ a ) ρa 1. 窑炉系统内气体的水平流动 窑炉系统内气体的水平流动 窑炉体系内气体 p与ρ的关系 窑炉体系内气体 忽略窑内气体流动 忽略窑内气体流动 窑内为热烟气,窑外为空气 窑内为热烟气,窑外为空气 pa2 = pa1 + ρa gH pf2 = pf1 + ρf gH 窑底融通,pa2 = pf2 窑底融通, pf1 - pa1 = ρa gH - ρf gH = gH (ρa - ρf ) 1. 窑炉系统内气体的水平流动 1. 窑炉系统内气体的水平流动 1.3 炉门溢气 炉门溢气 气体由炉门溢出时, 压强沿高度变化。因此, 先计算单元面积的溢气 量,而后再以炉门高度为 限进行积分。 (P66) 2. 二流体的伯努利方程式 二流体的伯努利方程式 2.1 方程推导 方程推导 窑内烟气自I向II运动(基准面在下方) 窑内烟气自 ph1 + ρh gz1 + ρh u12/2 = ph2 + ρh gz2 + ρh u22/2 + hw1-2 窑外空气处于静止状态 窑外空气处于静止状态 pa1 + ρa gz1 = pa2 + ρa gz2 两式相减: 两式相减: p1 + (ρh – ρa) gz1 + ρu12/2 = p2 + (ρh – ρa) gz2 + ρh u22/2 + hw1-2 gz gz 2. 二流体的伯努利方程式 2. 二流体的伯努利方程式 z2 – z1 = z1’ – z2’ = H 其中z2、z1、z1’、z2’均为正值 基准面 II ρh II z1’ z2 I z1 z2’ 基准面 ρh I 2. 二流体的伯努利方程式 二流体的伯努利方程式 基准面转换 基准面转换 … (ρh – ρa) gz1 … = … (ρh – ρa) gz2 … 设: z2 + z2’ = z1 + z1’ = C 常数 常数 … (ρh – ρa) g( C-z1’ ) … = … (ρh – ρa) g ( C-z2’ ) … … – (ρh – ρa) gz1’ … = … – (ρh – ρa) g z2’ … p1 + (ρa – ρh) gz1 + ρu12/2 = p2 + (ρa – ρh) gz2 + ρh u22/2 + hw1-2 gz gz 2. 二流体的伯努利方程式 2. 二流体的伯努利方程式 2.2 压头的概念 压头的概念 p1 + (ρa – ρh) gz1 + ρu12/2 = p2 + (ρa – ρh) gz2 + ρh u22/2 + hw1-2 gz gz hs1 + hg1 + hK1 = hs2 + hg2 + hK2 +hw1-2 相对静压头hs; hs = ph - pa (stable) 窑内气体表压强 相对静压头 窑内气体表压强 相对几何压头hg; hg= Hg (ρa-ρh ) 相对几何压头 Hg (geometry) 窑内 窑内 气体受到的重力与浮力之和的位能 动压头hK; hK =ρu2/2 动压头 (kinatics) 窑内气体的动能 窑内气体的动能 2. 二流体的伯努利方程式 2. 二流体的伯努利方程式 2.3 各压头之间的转化关系 各压头之间的转化关系 hw 几何压头、静压头、动压头之间的转换是可逆的,而 几何压头、静压头、动压头之间的转换是 只有通过动压头才会不可逆的转变为压头损失。 2.3 各压头间的转化关系 热气体在管道内自上而下由0-0截面流向I-I 截 热气体在管道内 面,且管道截面未发生变化: hs0 + hg0 + hK0 = hs1 + hg1 + hK1 +hw0-1 A0=A1 → u0=u1 → hK0 = hK1 基准面在上方,取在0-0截面上,z0= 0 → hg0= 0 ∴ hs0 = hs1 + hg1 + hw0-1 Δhs= hg1 + hw0-1 hw ←⎯ Δhs → hg ⎯ hk 2. 二流体的伯努利方程式 二流体的伯努利方程式 热气体在管道内自下而上运动,由I-I截面流向0-0截面 热气体在管道内 hs1 + hg1 + hK1= hs0 + hg0 + hK0 + hw1-0 基准面在上方,取在0-0截面上,z0 = 0 → hg0= 0 若上下截面面积相等:则有 hK1= hK0 ∴ hg1= (hs0 - hs1)+ hw1-0 当热气体在等径管道中从下往上运动时,能量由几 何压头提供。 hw ←⎯ hg → Δhs ⎯ hk 2. 二流体的伯努利方程式 二流体的伯努利方程式 热气体在管道内自下而上运动,若上下截面积不等: 热气体在管道内 hs0 + hg0 + hK0 = hs1 + hg1 + hK1 +hw0-1 hg1= (hs0 - hs1) + (hK0 - hK1) + hw1-0 hg hs hk hk2- hk1 hw1-2 当热气体在不等径管道中自下而上运动时,能量依然由几 何压头提供。此时,部分几何压头转化为静压头增量,另一部 分几何压头补偿了动压头增量和压头损失。 例: 如图所示倒焰窑,高3.2m,窑内烟气温度为1200 ℃, 如图所示倒焰窑,高 烟气标态密度ρh,0=1.3 kg/m3,外界空气温度20 ℃, 空气标态密度ρa,0=1.293 kg/m3, 当窑底平面与大气 融通时,不计流体阻力损失,求窑顶以下空间静压 头,几何压头的转换关系及分布状况。 分析:选择窑底截面为I-I,窑顶截面为II-II,基准面选 择在窑顶II-II截面上,列二流体伯努利方程式。 hg2 = 0,z1 = 3.2 m,hw1-2=0, 3.2 已知:由于窑炉空间气体流速不大,可近似认为hk1=hk2。 窑底平面与大气融通,意味着ph1=pa1=p0,即hs1=0。 而hg1可由hg1 = gz1(ρa1-ρh1) 求得。 gz 3. 分散垂直气流法则 分散垂直气流法则 分散垂直气流 分散垂直气流 硅酸盐窑炉内,当一股气流在垂直通道中被分散 成多股平行小气流时,称为分散垂直气流。 在倒焰窑、蓄热室、以及气体通过物料层时都属 于分散垂直气流。此时,气体流动的方向对水平方向 的温度分布有很大影响。 3. 分散垂直气流法则 分散垂直气流法则 均匀:热气体通过a、b通道后,压 均匀 力变化相同,不发生相互流动。 1 由上向下 由上向下 各通道截面积不变,基准面在上 1 a b 2 2 hs1,a - hs2,a = hg2,a +hw,a1-2 a、b通道两端静压差相等 hg2,a + hw,a1-2 = hg2,b + hw,b1-2 分散垂直气流 3. 分散垂直气流法则 分散垂直气流法则 由下向上 由下向上 hs2,a + hg2,a + hk2,a = hs1,a + hk2,a + hw,a2-1 1 1 a b 各通道截面积不变,基准面在上 2 2 hs1,a – hs2,a = hg2,a -hw,a2-1 a、b通道两端静压差相等 hg2,a - hw,a1-2 = hg2,b - hw,b1-2 分散垂直气流 3. 分散垂直气流法则 分散垂直气流法则 1 1 b a 由上向下 由上向下 hg2,a + hw,a1-2 = hg2,b + hw,b1-2 由下向上 由下向上 hg2,a - hw,a1-2 = hg2,b - hw,b1-2 2 2 分散垂直气流 当hg<<hw时 ,两通道间的温度分布与气体流动 方向无关,主要取决于阻力损失。 当hg>>hw时 ,温度分布主要取决于几何压头hg 。 gz2(ρa2-ρh2,a) = gz2(ρa2-ρh2,b) gz 3. 分散垂直气流法则 分散垂直气流法则 分散垂直气流法则: 分散垂直气流法则 在分散垂直通道内,为使通道内气流温度分布均 匀,热气体被冷却时应自上而下流动,冷气体被加热 时,应自下而上流动,这就是分散垂直气流法则。 该法则主要是为了阐释同一水平面上,不同的垂 直通道内,气体垂直流动的方向对水平方向分度分布 的影响,它只适用于几何压头起主要作用的通道内。 小结 小结 缩流现象 缩流现象 二流体的伯努利方程(基准面在上方) 二流体的伯努利方程( p1 + (ρa – ρh) gz1 + ρu12/2 = p2 + (ρa – ρh) gz2 + ρh u22/2 + hw1-2 gz gz hs1 + hg1 + hK1 = hs2 + hg2 + hK2 +hw1-2 压头的转化规律 压头的转化规律 分散垂直气流法则的内容 分散垂直气流法则的内容 第二节 可压缩气体的流动 第二节 气体在高速运动过程中,压强、温度、密度等参数 多会发生十分剧烈的变化,与我们先前分析的不可压缩 气体有显著的差异。 硅酸盐窑炉系统中,也存在这种高速流动的气体。 例如,高、中压煤气烧嘴,燃油雾化喷嘴,袋式收尘器 中的反吹喷嘴,以及煤气管道、油管道的吹扫喷嘴等, 都是气体在压强高达几个大气压的条件下喷出的。 1. 声速 声速 声音来源于物体的振动。当物体发生振动时, 声音 会使与它相接触的空气层时而受到压缩、时而得 到膨胀,这种扰动 会从一层空气传到另一层,不 断地向四面八方传播出去。 1. 声速 声速 物体运动时要影响周围的介质,使它们也相继发生 振动,振动在介质中向四周传播的过程称为波。 若某一物体在流体介质内振动,其产生的波是一种 压力波,或者说压力波是振动物体周围流体介质因扰动 而引起的压力变化向四周的传播。 当扰动引起介质的压力和密度的变化很微弱时,称 此扰动为微弱扰动。 1. 声速 声速 所谓 声速, 指的就是这种微弱扰动由近及 所谓 远的传播速度。可以说,声音的 传播过程也就 是在其传播路径上介质压缩-膨胀的传递过程, 或者说是 Δρ 的传播过程,那么声速也可以被 认为是介质流体密度变化的传递速度。 1. 声速 声速 声速是微弱扰动产生的压力波在弹性介质中的传播速 声速 度,通常记为c(或a)。也可以说,微弱的压力变化 是以声速传播的。 c= E ρ 由于声波在气体中传播时引起的温度变化很微弱且传 由于声波在气体中传播时引起的温度变化很微弱且传 播速度很大,因此可认为是一个可逆绝热过程(等熵 过程)。声波在静止流体中的传播速度: dp γ RT = c= dρ M 1. 声速 声速 c= dp γ RT γp = = dρ M ρ 物理含义:单位密度改变所需的压强改变。 物理含义 声音的传播速度只依赖于绝对温度和流体的 声音的传播速度只依赖于 物理性质。不同的气体具有不同的绝热指数 γ和气体常数R,所以即使处在同一温度下, 不同气体中的声速也是不同的。 1. 声速 声速 c= dp γ RT γp = = dρ M ρ 空气中的声速 空气 c = 20.04√T 20.04 在海平面上: T=288 K c = 340 m/s 340 在平流层里: T = 216.5 K 216.5 c = 296 m/s 296 1. 声速 声速 由于声速代表压力波的传播速度, 由于 而它的大小仅与温度和流体自身性质有 关,不随其它因素变化,因此声速可以 作为一种尺度。 1. 声速 声速 声速的实质静止流体中的声速,也可理 声速的实质 解为在压力波的作用下,该种流体密度发生 变化的速度。 而流体的密度与其可压缩性又息息相关, 因此,声速可作为一种表征流体压缩性的指 标,声速越大说明流体的可压缩程度越小。 2. 扰动场与马赫数 扰动场与马赫数 2.1 气流的扰动 2.1 气流的扰动 分析一个运动的点扰源在静止流体中产生的扰动场。 假设有一个扰动源,每隔一秒发出一个微小扰动。这个 扰动波必然会以声速向四面八方传播开去,其传播的情 况会与点扰源的速度u有很大关系。 我们把每一秒钟从扰动源上发出的扰动范围用一个 圆圈表示,实际上在空中这些扰动波应该是以球面的形 式传播开去的。 运动扰源在静止流体中的扰动场 运动扰源在静止流体中的扰动场 u=0 c 1 2 3 运动扰源在静止流体中的扰动场 u<c 3c u 2c cc c 012 3 运动扰源在静止流体中的扰动场 运动扰源在静止流体中的扰动场 u=c u 3c c 2c cc 0 1 2 3 静 止 区 运动扰源在静止流体中的扰动场 运动扰源在静止流体中的扰动场 u>c u 3c 2c c c 0 1 c 2 3 静 止 区 点扰源速度越大 马赫锥夹角越小 运动扰源在静止流体中的扰动场 扰动源以超声速在静止流体中运动时,扰动被明显局 扰动源以 限于一个锥形的区域内,通常称之为马赫锥(或者扰 动锥)。 扰动源以亚声速在静止流体中运动时,扰动的效应虽 扰动源以 然随传播距离的增加而减弱,但它能达到物体周围空 间任何一点。这是亚声速与超声速质点所产生扰动场 的根本区别。 2. 扰动场与马赫数 扰动场与马赫数 我们把这个结论延伸到相反的一种情形,即点扰源 我们把这个结论延伸到相反的一种情形,即 静止而流体运动情形,也就是我们在研究窑炉系统内气 体运动时经常遇到的一种情形。根据运动的相对性,后 三种情况的气流速度应该正好与我们刚才假定的点扰源 的方向相反。 气流速度也同样决定了其所带来的扰动场的分布情 况,而这个转折点就是声速c。由此可见,流体的宏观运 动速度u是否超过当地声速c是分析扰动场分布状况的重 要判据。 2.2 马赫数M(Ma) 马赫数 马赫将影响压缩效果的气流速度u和当地声速c联系 起来,取u与c的比值, M = u / c。根据马赫数的大小, 流体的流动可分为: M > 1, u > c, 超声速流动 M ≈ 1, u ≈ c, 跨声速流动 M < 1, u < c, 亚声速流动 M << 1, u << c,不可压缩流动 << 3. 可压缩气体流速与断面的关系 可压缩气体流速与断面的关系 当等熵的恒定流动通过变截面管路时,运用连续性 方程与动量方程,可以得到面积与速度的关系。 由连续性方程式ρuA = C,取对数后两边微分 dρ du dA + + =0 ρ u A 水平流动的伯努利方程,两边微分 dp+ρudu=0 u 2 p: c2 = dp/dρ 找到p和ρ的关系,消掉= C p+ρ 2 c2 dρ+ρudu = 0 3. 可压缩气体流速与断面的关系 可压缩气体流速与断面的关系 引入马赫数(M = u/c ) 引入马赫数( dA u 2 2 dudu dA =2− = ( M − 1)1) A c uu A 当M < 1时,u < c,流速与断面成反比。 当M > 1时,u > c,流速与断面成正比。 可压缩流体在加速流动过程中,均出现压强降 低、密度减小、温度降低、体积膨胀的现象。 3. 可压缩气体流速与断面的关系 可压缩气体流速与断面的关系 当M = 1时,u = c,dA = 0。这种状态称为临界状态。 此时断面A称为临界断面Acr。在临界断面上,气流速度 等于当地声速ce,还可称为临界速度ucr。 这意味着通道截面积A在临界状态(M=1)时有极 值,且为极小值。也就是说,可压缩气体在一维恒定等 熵流动中,M=1的临界状态只有在通道的最小截面上才 能获得。通道的最小截面通常为喉部,所以临界状态 只能出现在喉部截面上。 4. 拉伐尔喷管 拉伐尔喷管 高压气体由收缩管嘴流出时,最大流速只能达到声 速,要想获得超声速气流,必须在收缩管嘴后链接一段 扩张管,这就组成了一个拉伐尔喷管。 一般情况下,超声速气流都是由拉伐尔喷管得到的。 常见的喷气式飞机和火箭发动机的喷管,都采用的都是 拉伐尔喷管,也称超声速喷管。 4. 拉伐尔喷管 拉伐尔喷管 在初始为亚声速的气流在收缩部分加速。 在初始为亚声速的气流在收缩部分加速。 在一定条件下,气流在喉部达到声速。 在一定条件下,气流在喉部达到声速。 等声速流动的气流进入扩张管,继续加速。 等声速流动的气流进入扩张管,继续加速。 最终获得超声速气流。 最终获得超声速气流。 4. 拉伐尔喷管 拉伐尔喷管 4. 拉伐尔喷管 拉伐尔喷管 d1 dcr d2 喉部直径dcr 喉部 渐缩段入口直径d1 、渐缩段半径 渐缩段 、渐缩段半径 扩张段出口直径d2 、扩张段长度、扩张段张角 扩张段 、扩张段长度、扩张段张角 小结 小结 声速与流体的可压缩性 声速与流体的可压缩性 马赫数 M = u / c 马赫数 可压缩气体流速与截面积的关系 可压缩气体流速与截面积的关系 拉法尔喷管的工作原理 拉法尔喷管的工作原理 第三节 流体输送设备 第三节 风 机 (输送气体) 泵 (输送液体) 烟 囱 (排出烟气) 喷射器(混合流体) 喷射器(混合流体) 1. 风机 风机 1.1 风机的分类 风机的分类 离心式 叶片式 叶片式 轴流式 混流式 容积式 容积式 往复式(制冷压缩机) 回转式 1.2 风机的性能指标 风机的性能指标 全风压 p 全风压 单位体积气体通过风机所获得的有效能量。 风量 qv 风量 单位时间内风机所输送的流体量(体积流量)。 功率 N 功率 风机的输入功率(轴功率)。 效率η 效率 输入的轴功率被流体利用的程度。η =Ne/N 1.3 离心式风机 离心式风机 离心式风机的分类 按气体输送方向:鼓风机、抽风机。 按气体 按全风压大小:低压风机、中压风机、高压风机。 按用途:排烟风机、抽热风机、助燃风机、燃油 雾化风机、气幕风机 、冷却风机等。 1.3 离心式风机 离心式风机 1.3 离心式风机 1.3 离心式风机 排 尘 风 机 锅 炉 引 风 机 通常用在流量要求较低、而压力要求较高的场合。 1.4 轴流式风机 轴流式风机 通常用在流量要求较高、而压力要求较低的场合。 1.5 混流式风机 混流式风机 混流式风机,风压系数比轴流风机高,流量系数比离 心风机大,适用于风压和流量都“不大不小”的场合。 1.6 罗茨鼓风机 罗茨鼓风机 零泄漏 剖面 防爆 整机 防腐 沉水式 1.7 风机选型的原则 风机选型的原则 适应被输送气体介质的工作条件 适应被输送气体介质的 普通介质:一般离心风机; 普通介质:一般离心风机; 高温介质(>80 ℃ ):锅炉引风机; 高温介质( 粉尘大:排尘风机; 粉尘大:排尘风机; 易爆气体:防爆风机。 易爆气体:防爆风机。 满足通风系统的最大风量和风压要求 满足通风系统的最大 能耗低,噪音小 能耗低,噪音小 坚固耐用,结构简单,价格低,维修方便。 坚固耐用,结构简单,价格低,维修方便。 2. 泵 立式离心泵 2.1 离心泵 离心泵 卧式离心泵 2.2 轴流泵 轴流泵 立式轴流泵 2.2 轴流泵 轴流泵 特点:大流量、低扬程 2.2 轴流泵 轴流泵 卧式轴流泵 2.2 轴流泵 轴流泵 潜水轴流泵 2.3 混流泵 混流泵 2.4 往复泵 往复泵 适用于高压头、小流量、高粘度液体的输送。 2.4 往复泵 往复泵 蒸汽往复泵 由蒸汽机直接带动,可输送易燃、易爆的液体 2.5 回转泵 回转泵 齿轮泵 螺杆泵 2.5 回转泵 回转泵 压头大,流量均匀。适于输送粘稠流体或膏状物。 2.6 真空泵 真空泵 2.6 真空泵 真空泵 往复式真空泵 2.7 泵的性能参数 泵的性能参数 扬程 H 扬程 单位重量流体通过泵所获得的有效能量。 流量 qv 流量 单位时间内泵所输送的液体量(体积流量)。 功率 N 功率 泵的输入功率(轴功率)。 效率η 效率 输入的轴功率被流体利用的程度。η =Ne/N 2.7 泵的性能参数 泵的性能参数 几种泵的性能曲线 几种泵的性能曲线 2.7 泵的性能参数 泵的性能参数 每台泵都有特定的性能曲线,由制造厂商提 供。通常在工厂给出的特性曲线上还标明推荐使 用的性能区段,也称为该泵的工作范围。 在泵的铭牌上标明的主要性能参数,是以 20℃清水作实验在最高效率条件下测得的数值。 当所输送流体的密度、粘度、转速变化时,这些 性能参数也会随之变化。 3. 烟囱 烟囱 3. 烟囱 烟囱 烟囱自然排烟的原理:热烟气由于浮力作用向上流 动,在烟囱底部形成负压,使窑炉内热气体不断流入烟 囱底部。 窑炉排烟系统工作示意图 3. 烟囱 烟囱 3.1 烟囱的工作原理 烟囱的工作原理 hg hs hk3- hk1 hk hw1-3 一般情况下,动压头增量及压头损失都较小。烟囱 一般情况下,动压头增量及压头损失都较小。烟囱 的抽力(底部负压hs),取决于其几何压头hg = gH(ρagH ρ h)。烟囱越高、烟气温度越高、外界空气温度越低, 烟囱所产生的抽力就越大。 3.2 烟囱的热工计算 烟囱的热工计算 烟囱直径 烟囱直径 4qv 上口直径: dT = 底部直径: db = dT + 2 × (0.01 ~ 0.02) H πμT db = (1.3 ~ 1.5)dT 3.2 烟囱的热工计算 烟囱的热工计算 烟囱高度 烟囱高度 H= ∑h+ ρh 2 (u32 − u2 2 ) g ( ρa − ρh ) − λ uav 2 d av 2 ρh ∑h H =K g ( ρa − ρh ) 烟囱内烟气平均温度下的密度、顶部温度,需根据烟气沿高度的 温降率求出。因此计算时要首先估算烟囱高度,最后加以校验。 3.3 烟囱的种类 烟囱的种类 3.3 烟囱的种类 烟囱的种类 3.3 烟囱的种类 烟囱的种类 3.3 烟囱的种类 烟囱的种类 3.3 烟囱的种类 烟囱的种类 3.4 烟囱的美化 烟囱的美化 3.4 烟囱的美化 烟囱的美化 3.4 烟囱的美化 烟囱的美化 4. 喷射器 喷射器 喷射器是利用从喷嘴喷出的高速流体,吸引并带动 另一种流体流动的装置。当窑内气体温度过高,不能用 风机输送时,可以采用喷射器。 b a c d 4 2 2 2 3 2 3 喷射器结构示意图 a-喷嘴; b-吸气管; c-混合管; d-扩张管 4 4.1 水力喷射器 水力喷射器 4.1 水力喷射器 水力喷射器 4.2 燃油喷射器(柴油发动机) 燃油喷射器(柴油发动机) 4.3 射流器 射流器 小结 小结 风机 风机 泵 烟囱 烟囱 喷射器 喷射器 ...
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