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Unformatted text preview: n 3.12 du tome 1, si vx = 0, on peut écrire 2 0−(8×105 ) v 2 −v2 2 2 vx = vx0 + 2ax ∆x =⇒ ∆x = x2axx0 = 2(−2,30×1012 ) =⇒ ∆x = 13,9 cm (b) À partir de l’équation 3.9 du tome 1, on obtient vx = vx0 + ax t =⇒ t = E30. vx −vx0 ax = 0−8×105 −2,30×1012 = 0,348 µs → − → On donne q = −e, m = 9,1 × 10−31 kg et la vitesse initiale − 0 = 2 × 106 i m/s. v Le champ électrique est vertical, mais son module E et son sens sont inconnus. (a) L’électron ne subit aucune accélération selon l’axe des x. On peut donc calculer, à l’aide de l’équation 3.11 du tome 1, combien de temps il mettra à atteindre l’autre côté des plaques si x − x0 = 0,04 m et ax = 0 : x = x0 + vx0 t + 1 ax t2 =⇒ t = 2 x−x0 vx0 = 0,04 2×106 = 2,00 × 10−8 s Comme l’électron pénètre du côté gauche, à mi-chemin entre les deux plaques, il ne peut être dévié verticalement que de y − y0 = ± 1,62cm = ±0,008 m au maximum, s’il doit ressortir. À partir de l’équation 3.11 du tome 1, on trouve le module de l’accélération verticale maximale qu’il peut subir. Comme la situation est symétrique, on choisit la déviation vers le haut et on rappelle que vy0 = 0 : y = y0 + vy0 t + 1 ay t2 =⇒ ay = 2 2(y−y0 ) t2 = 2(0,008) (2,00×10−8 )2 =⇒ amax = 4,00 × 1013...
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