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Anderson coser gaudio depto fsica ufes halliday

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Unformatted text preview: ras 1 e 2, caso elas não estivessem alinhadas e pudessem expandir-se livremente. ________________________________________________________________________________________________________ a Cap. 19 – Temperatura Halliday, Resnick, Walker - Física 2 - 4 Ed. - LTC - 1996. 12 Problemas Resolvidos de Física Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES L L T ΔL T + ΔT ΔL1 T + ΔT Barra 1 livre L1 ΔL2 T + ΔT Barra 2 livre L2 Os termos ΔL1 e ΔL2 correspondem às compressões sofridas pelas barras 1 e 2, respectivamente. De acordo com o esquema, temos as seguintes relações para estas grandezas: (1) ΔL1 = L1 − L − ΔL ΔL2 = L2 − ( L − ΔL ) = L2 − L + ΔL (2) A equação que define o módulo de Young é: ΔL F =E A L Nesta equação, F é a tensão aplicada sobre a área A de uma barra, ΔL é a variação observada no comprimento da barra, devido à tensão aplicada, L é o comprimento inicial da barra e E é o módulo de Young do material da barra. No ponto de contato entre as barras 1 e 2, na temperatura T + ΔT, temos: F1 F2 = A1 A2 Logo: ΔL1 ΔL = E2 2 L L E1ΔL1 = E2 ΔL2 E1 (3) Substituindo-se (1) e (2) em (3): E1 ( L1 − L − ΔL ) = E2 ( L2 − L + ΔL ) Na expressão acima, os termos L1 − L e L2 − L podem ser substituídos pelos equivalentes Lα1ΔT e Lα2ΔT. E1 ( Lα1ΔT − ΔL ) = E2 ( Lα 2 ΔT + ΔL ) E1 Lα1ΔT − E1ΔL = E2 Lα 2 ΔT + E2 ΔL ( E1 + E2 ) ΔL = ( E1α1 + E2α 2 ) LΔT ⎛ E α + E2α 2 ⎞ ΔL = ⎜ 1 1 ⎟ LΔT E1 + E2 ⎠ ⎝ ________________________________________________________________________________________________________ a Cap. 19 – Temperatura Halliday, Resnick, Walker - Física 2 - 4 Ed. - LTC - 1996. 13 Problemas Resolvidos de Física Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES [Início seção] [Início documento] ________________________________________________________________________________________________________ a Cap. 19 – Temperatura Halliday, Resnick, Walker - Física 2 - 4 Ed. - LTC - 1996...
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This document was uploaded on 02/03/2014.

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